量子規(guī)范理論

再版前言
序言
引子
第一章 路徑積分量子化
　§1-1 路徑積分的提出
　§1-2 p和x有交叉項的情況
　§1-3 路徑積分和量子場論
　§1-4 從路徑積分給出真空矩陣元
　§1-5 微擾論
第二章 傳播子和一些生成泛函
　§2-1 玻色場的傳播子
　§2-2 費米場的傳播子
　§2-3 各種規(guī)范的傳播子舉例
　§2-4 連接圖的生成泛函Z[J]
　§2-5 1PI頂角函數的生成泛函Γ[φ]
第三章 規(guī)范場的量子化和F-P場的引出
　§3-1 一種設想的有自作用和有靜止質量的矢量場
　§3-2 質量為零時的困難和Faddeev-Popov處理方法[2]
　§3-3 在Aa0=0規(guī)范（時間規(guī)范）下，從正則共軛量人手的方法和Faddeev-Popov方法是等價的
　§3-4 利用規(guī)范不變性來推出其他規(guī)范的W[0]路徑積分和引出規(guī)范確定項
　§3-5 F-P場的引出和它們的傳播子
第四章 微擾量子規(guī)范理論和S1avnov恒等式
　§4-1 費曼規(guī)則
　§4-2 簡化符號和反映規(guī)范群性質的兩個等式
　§4-3 B.R.S.變換
　§4-4 Ward-Takahashi恒等式和S1avnov-Tay1or恒等式
　§4-5 W-T恒等式的一個應用
第五章 發(fā)散的減除和重正化
　§5-1 發(fā)散的減除
　§5-2 Zimmerman定理和Weinberg定理
　§5-3 抵消項與加法重正化
　§5-4 加法重正化與乘法重正化的等價例一——量子電動力學
　§5-5 加法重正化與乘法重正化的等價例二——0自旋粒子（Φ4耦合）與費米子體系
　§5-6 加法重正化與乘法重正化的等價例三——Y-M場與Φ場的體系
第六章 維數正?；蛦稳D
　§6-1 維數正?；e分公式
　§6-2 光子自能圖兩例
　§6-3 解析延拓問題
　§6-4 γ5反常問題
第七章 兩圈圖、多圈圖和有害極點的消去
　§7-1 多圈圖費曼積分的維數的擴充
　§7-2 多圈圖中n的延拓
　§7-3 無害極點和有害極點
　§7-4 切割圖和切割方程
　§7-5 從切割圖來看發(fā)散的產生
　§7-6 逐級抵消與有害極點的不出現(xiàn)
第八章 重正化后的規(guī)范不變性
　§8-1 S°，△5，SR和一些定義
　§8-2 蝌蚪圖和有K、L時Γ中的場的線性項
　§8-3 樹圖近似下r=S
　§8-4 再看1Ⅳ頂角函數的生成泛函r[中]
　§8-5 K，L≠0時Γ中增添了什么
　§8-6 有K，L時，Γ仍是1PI生成泛函
　§8-7 重正化前后定域規(guī)范群同構例——純規(guī)范場
　§8-8 重正化前后定域規(guī)范群同構例二——有Higgs場時
　§8-9 重正化前后定域規(guī)范群同構例三——有費米場時
　§8-10 重正化前后定域規(guī)范群同構例四——有Abe1不變子群（包括W-S模型）
第九章 有自發(fā)破缺時的重正化，Rξ規(guī)范，么正性
　§9-1 引入v和γ時，對稱性是怎樣破缺的
　§9-2 v和m2的獨立性，v從0延拓到≠0時，重正化常數z不變
　§9-3 m2延拓到0，Γ中x一次項消失，外源γ也消失
　§9-4 v≠0重正化的四個例子
　§9-5 Rξ規(guī)范中各個傳播子的極點
　§9-6 疋規(guī)范中各傳播子的發(fā)散的消去
　§9-7 從R規(guī)范（ξ=∞）到u規(guī)范（Rξ=0），非物理極點項抵消一例，么正性
　§9-8 重正化的物理的s矩陣元與規(guī)范無關
第十章 重正化群和漸近自由
　§10-1 一個即使是不含帶量綱參數的理論，在重正化后也要出現(xiàn)帶量綱的參數
　§10-2 重正化群，最小重正化和關于m（質量）和ξ（規(guī)范參數）的討論
　§10-3 格林函數的反常量綱，有效耦合常數g（gc，t），β和定點
　§10-4 β、γ與重正化因子z之間的關系
　§10-5 守恒算子和部分守恒算子的反常量綱為零
　§10-6 重正化參量β，γ的計算（單圈近似）
　§10-7 另一途徑求β（g），費米場對漸近自由的影響
　§10-8 Higgs場與漸近自由
　§10-9 補充說明兩點
附錄一 經典規(guī)范理論簡述
　§A1-1 規(guī)范不變性和規(guī)范場的引入
　§A1-2 對稱性的真空自發(fā)破缺
　§A1-3 Higgs機制
　§A1-4 W-S模型，GIM模型
附錄二 1PI頂角生成泛函發(fā)散部分的一般形式
附錄三 深度非彈性散射--重正化群應用一例
再版后記